Для описания положения мешалки используется обобщенная координата, то есть независимая величина, которая определяет изменение формы оси вала (положение системы).
Обобщенной силой является сила, которая полностью определяет действующую систему сил.
Обобщенная координата и сила связаны формулировкой: в результате произведения приращения обобщенной координаты на обобщенную силу получается работа.
Движение вала с мешалкой описывается уравнениями в обобщенных координатах. Между обобщенными координатами и декартовыми координатами всегда существует зависимость в виде функции декартовых координат от обобщенных координат.
Из общего уравнения движения системы, полученного в декартовых координатах, получают уравнение движения в обобщенных координатах. В результате получается запись:
Для кинетическая энергия системы
находится производная по обобщенным координате и скорости и после преобразований:
Уравнение движения запишется в виде
Силы, действующие на вал, зависят только от положения и не зависят от времени, скорости. В этом случае, согласно теоремы Кастильяно, обобщенная сила равна производной потенциальной энергии (при этом совершаемая работа переводит потенциальную энергию в кинетическую):
По теореме Кастильяно [5,с.319] прогиб точки приложения сосредоточенной силы (P) равен частной производной потенциальной энергии деформации по этой силе, а производная потенциальной энергии деформации по обобщенной силе равна обобщенному перемещению:
В результате получается уравнение движения Лагранжа:
__
Равновесное положение системы вала принимается за начало обобщенных координат, т.е.
Кинетическая и потенциальная энергии системы:
-
коэффициенты инерции,
– коэффициенты жесткости.
Существует форма записи обобщенного закона Гука [5,с.314], связывающая все силы и перемещения:
В условиях равновесия:
С учетом этого, уравнение Лагранжа можно записать в виде системы линейных однородных дифференциальных уравнений второго порядка с постоянными коэффициентами:
Частными решениями уравнений системы будут уравнения:
В частных решениях (j = 0, 1,2,3…s):
Частным решениям соответсвуют резонансные частоты колебаний.
Для неизвестных получают систему линейных однородных уравнений подстановкой полученного частного решения в приведенную систему уравнений (основные уравнения система малых колебаний с s степенями свободы):
Полученная система уравнений имеет решение, отличное от нуля в случае равенства нулю определителя этой системы.
На этом основании записывается вековое уравнение (уравнение частот). Вековое уравнение является уравнением s-степени относительно :
Искомые частота колебаний р и амплитуды μ, возникающие при этой частоте (k = 1,2,3…n), находятся из:
– основных уравнений системымалых колебаний с s степенями свободы,
– векового уравнения.
Вековое уравнение является уравнением s степени относительно k2. И из этого уравнения находятся все частоты свободных колебаний k системы.
Так как определитель Δk2 = 0, одно из уравнений системы при μ = 1 является следствием других уравнений системы. Последовательно подставляя в уравнения системы все полученные значения k2 получается система уравнений:
Находятся значения коэффициентов μ:
– определитель матрицы, получаемый вычеркиванием из определителя
первых столбца и строки.
– минор элемента первой строки и
j
–го столбца со знаком (-1) основного
определителя
– коэффициенты распределения равные 1.
В результате частные решения первой системы уравнений:
– первое главное колебание с частотой
k
1
и начальной фазой β
1
.
– второе главное колебание с частотой
k
2
>
k
1
и начальной фазой β
2
.
– третье главное колебание с частотой
k
3
>
k
2
и начальной фазой β
3
.
…..
Коэффициенты определяют форму главных колебаний:
– форму первого главного колебания,
– форму второго главного колебания,
– форму третьего главного колебания,
и тд.
Общее решение первой системы уравнений можно получить суммированием частных решений:
2s неизвестные постоянных определяются по 2s и по начальным обобщенным скоростям и координатам:
На основании приведенного выше, алгоритм полного исследования свободных колебаний системы с s степенями свободы состоит из следующих действий:
а) нахождение частот свободных колебаний k1, k2 … ks из векового уравнения,
б) нахождение коэффициентов распределения
в) нахождения амплитуд и начальных фаз
Применение программы MathCAD
Яблонский отмечает [3,с.143] если число степеней свободы превышает 4, то доя полного решения задачи потребуется громадная вычислительная работы.
Однако, в настоящее время возможно применение математических пакетов таких как MathCAD.
Программа MathCAD позволяет для матриц выполнять нахождение определителя, решать матричные уравнения. Применение этой программы исключает выполнение громоздких ручных расчетов и позволяет по приведенному выше алгоритму получать точное решение без каких-либо приближенных методов.
MathCAD позволяет выполнять с матрицами символьные вычисления.
Для решения матричного уравнения типа:
необходимо записать матрицу
вставить определитель
, вызвать команду «→».
В результате получается запись многочлена из определителя. Многочлен копируется в отдельное место. Выделяют переменную «Х» в многочлене и в панели инструментов выбирают полиноминальный коэффициент. В результате этого получится матрица с коэффициентами из полученного многочлена:
Затем вызывается или записывается вручную команда polyroots, в которую добавляется полученная матрица в виде:
М1 и М2 –являются корнями матричного уравнения.
Для подробного ознакомления с вычислением матриц в MathCAD следует обратиться к учебному пособию по программе.
__
Рассмотрим пример построения эпюры свободных колебаний
Находим значение кинетической и потенциальной энергии:
Находим коэффициенты инерции и жесткости системы:
Для системы с 2 степенями свободы, уравнения частот записываются в виде:
После выполнения операции исключения μ из системы двух уравнений, получается одно уравнение частот:
Корни уравнения частот
и
определяют частоты свободных колебаний
k
1
и
k
2
(частоты главных колебаний системы).
Частота k1 (k1<k2) является основной частотой колебаний.
Значения коэффициентов инерции и жесткости подставляются в полученное уравнение частот:
После преобразований:
В условии примера
Корни:
Значения частот k1 и k2 по результатам сопроматского расчета (см. работу Беляева [5]):
С учетом этого значения корней:
Коэффициенты распределения:
Эпюра главных колебаний:
__
Форма эпюр подчиняется теореме об узлах собственных форм колебаний [4,с.120]. По этой теореме амплитуды для разных частот колебаний не имеют одинакового знака. То есть, если амплитуда первой формы положительная, то амплитуда остальных форм должна иметь минимально одну перемену знака. Число перемен знака или число узлов собственной формы колебаний m-го порядка равно m-1.
Бабаков [4,с.124] для балки с 3 точечными нагрузками приводит три возможные формы колебаний:
__
Решение приближенным методом Релея
По методу Релея допускается:
– масса системы не изменяет типа колебаний
– перемещение системы при колебании имеют ту же форму, что и при статической деформации (сходство формы не означает равенство величин деформации).
Ошибка по методу Релея не превышает 1,5% [2,с.60].
Метод Релея состоит в том, что в конкретный момент времени находится перемещение точек вала по формулам статической деформации. Для других моментов времени перемещения могут отличаться от выбранного момента времени. Так как действующая на вал сила Р, состоящая из веса груза и сил инерции зависит от времени.
__
Рассмотрим по методу Релея колебания консольной балки (вала) с защемленным концом [2,с.73].
р – круговая частота собственных колебаний в этом примере и ниже.
Обобщенное перемещение:
Кинетическая энергия груза:
в этом уравнении квадрат скорости
Кинетическая энергия элемента балки dc:
Уравнение упругой линии:
Минуя выкладки, полная кинетическая энергия системы:
Потенциальная энергия системы:
Уравнение Лагранжа:
В этом уравнении круговая р0 частота:
Статический прогиб на консоли балки:
И
Решение уравнения :
– период колебания